נספח : 2 השדה המגנטי לאורך הציר של לולאת זרם עגולה נחשב את השדה המגנטי בנקודה ? הנמצאת במרחק x ממרכז הלולאה , על קו המאונך למישור הלולאה ועובר במרכזה . נניח שהלולאה נמצאת במישור yz ושהנקודה P נמצאת על ציר x ( ראה איור ( . 1 הקטע 4 ( הנמצא בחלקה העליון של הלולאה ( על ציר , ( 2 תורם לשדה בנקודה P את הווקטור dB המתואר באיור . את dB נחשב מחוק ביו-סבר . ( 3 . 2 ) במקרה שלנו , , 6 = 0 כי r ניצב ל . < 1 & לכן : , R H IdH את dB אפשר להפריד לרכיב בכיווץ x שגודלו dSsina , ולרכיב הניצב לציר x שגודלו dBcosa ( אינו נראה באיור . ( אם נפרק באותו אופן את dB שתורם קטע באורך ^ ' הנמצא בצד המנוגד של הטבעת , הרכיבים שבכיוון ציר x יתוספו זה לזה , והרכיבים בכיוון הניצב לציר x יבטלו זה את זה . אם נסכם את תרומות כל הקטעים שעל הלולאה , הרכיבים dBsina יתרמו לשדה בעוד רכיבי dBcosa יתבטלו . לכן , השדה הכולל הוא בכיוון x וגודלו ניתן על ידי : 471 An = ^ ^ — / sina \^ - El Isina 2 _ / fo IsinaR נציב : = r 2 x + R 2
אל הספר